Хороший астрономический бинокль (под «хорошим» я имею в виду хорошо отрегулированный бинокль с просветленной оптикой) - отличный инструмент для наблюдения звездного неба. Легкий и компактный - он легко поместится в спортивную сумку. Его нетрудно взять с собой на дачу, в поход, просто на прогулку. А если к нему еще прилагается надежный штатив, то жизнь, можно сказать, удалась.
Основная ценность бинокля по сравнению с телескопом состоит в том, что бинокль дает широкое поле зрения . Некоторые объекты в телескоп толком не рассмотреть - они либо не помещаются целиком в окуляр, либо, занимая все поле зрения, теряют в эффектности. Это касается некоторых звездных скоплений, например, Гиад, Плеяд и скопления в созвездии Волосы Вероники. Длинные и тонкие хвосты комет нередко гораздо удобнее наблюдать в бинокль. Астеризмы и созвездия также лучше изучать в бинокль. Наконец, бинокль незаменим при наблюдениях Млечного Пути.
Многие любители астрономии относятся к биноклям снисходительно, предпочитая наблюдать в телескоп. Конечно, бинокль не сравнится с хорошим телескопом ни в мощности, ни в детальности изображения: в него не увидеть подробностей на дисках планет, да и слабые туманности лучше рассматривать в «апертуристый» Доб.
Но вот с миром звезд дело обстоит не так плохо! На небе есть сотни двойных и переменных звезд, доступных для наблюдения в бинокли. Некоторые из двойных выглядят потрясающе красиво на фоне звездных полей Млечного Пути. Опять-таки, красоту эту могут оценить только пользователи широкоугольных инструментов.
Для начала вот вам список 10 широких пар звезд, которые выглядят в бинокль просто невероятно красиво!
1. Альбирео
Альбирео (она же β Лебедя) не зря считается одной из самых популярных двойных звезд. Альбирео легко найти на небе - эта звезда отмечает в созвездии Лебедя голову птицы, ее компоненты разделяются даже в 30-мм бинокль, а цветовой контраст компонентов приводит в восторг даже бывалых наблюдателей. Даже на фотографиях, которые вообще-то не всегда способны адекватно передать цвет звезд, пара впечатляет. Что говорить о визуальных наблюдениях Альбирео!
Главный компонент системы имеет насыщенный желтый, почти оранжевый, цвет - Ричард Аллен, известный исследователь звездных имен, описал цвет этой звезды как «топазово-желтый». Ее блеск равен примерно 3 звездной величине. Голубовато-белый спутник блеском 5 m отстоит на 34″ от главной звезды. Из-за контраста голубая звездочка кажется гораздо более синего цвета, чем другие горячие звезды (включая Вегу) !
Зарисовка двойной звезды Альбирео, выполненная любителем астрономии Д. Пересом. Рисунок: Jeremy Perez
Особую красоту картине придают роскошные звездные поля Млечного Пути, которые служат фоном для этой пары. Наблюдать Альбирео можно летом и осенью по вечерам, а весной по утрам.
2. Альфа Гончих Псов
Альфа Гончих Псов , она же звезда, известная под именем Сердце Карла II, находится чуть пониже ручки ковша Большой Медведицы. Вы с легкостью найдете ее на небе практически в любое время года. Разве что в конце лета и в начале осени она находится уж очень низко над горизонтом. Компоненты в этой паре расположены в полтора раза ближе друг к другу, чем компоненты Альбирео, на расстоянии 20″. Цвет главной звезды - голубоватый, спутника - желтый.
3. Эпсилон Лиры
Знакомство с миром двойных звезд обладателю бинокля лучше всего начинать с широких пар. Сразу несколько таких пар находится в компактном и красивом созвездии Лиры. Вот одна из них: эпсилон Лиры . Это одна из самых известных двойных звезд на всем небе и, конечно, самая популярная двойная в созвездии Лиры - она неизменно упоминается во всех справочниках и путеводителях. Пара эта широкая - расстояние между компонентами составляет 208″ и отлично разделяется в бинокли (некоторые особо зоркие люди способны разделить ее и невооруженным глазом!). Прекрасный звездный фон и расположенная поблизости Вега делают эту звезду одной из тех достопримечательностей звездного неба, которую каждый любитель астрономии просто обязан увидеть в бинокль!
Звезда Эпсилон Лиры (в центре) и яркая Вега на фоне звезд Млечного Пути. Примерно такую картину увидят обладатели хорошего астрономического бинокля. Фото: Alan Dyer
Эпсилон Лиры известна как «двойная двойная» - в телескоп с апертурой свыше 70 мм каждый из компонентов легко делится еще на два. Таким образом, вы сможете вернуться к этой звезде еще раз - после того, как приобретете телескоп.
4. Дельта Лиры
Другая широкая двойная в созвездии Лиры - звезда, обозначаемая греческой буквой δ. Дельта Лиры отмечает собой левую верхнюю вершину параллелограмма, расположенного непосредственно под Вегой.
Главная звезда красного цвета имеет голубовато-белый спутник на удалении в 619″ или 10 угловых минут. Пара эта оптическая , то есть звезды физически не связаны друг с другом, а просто случайно спроецировались в одном направлении. Красоту этой паре придает окружение: яркие звезды Лиры во главе с сапфиром Веги способны украсить любую картину!
Наблюдать дельта Лиры, как и остальные упомянутые ниже двойные звезды созвездия Лиры можно весной по утрам, летом ночью, осенью по вечерам.
5. Дзета Лиры
А вот еще одна любопытная двойная в созвездии Лиры (как много интересного в этом крошечном созвездии!) - ζ Лиры. Дзета находится чуть пониже яркой Веги, образуя равнобедренный треугольник с ней и со звездой эпсилон Лиры.
Компоненты ζ Лиры разделены угловым расстоянием в 43,8″, поэтому их очень легко разделить в бинокль. Блеск звезд составляет 4,3 m и 5,6 m . У таких ярких компонентов цвет должен быть отчетливо заметен при наблюдении в бинокль или небольшой телескоп. Тем не менее, существуют разные мнения о том, какого цвета звезды в паре ζ Лиры. Часть авторов утверждает, что их цвет - бледно-желтый, другая - что белый. Но встречаются и такие описания: «золотисто-белый», «топазовый и зеленоватый», «зеленовато-белый и желтый».
А какого цвета компоненты ζ Лиры покажутся вам?
Двойная звезда Мицар (справа), Алькор (слева) и звезда Людовика (в центре) на зарисовке, сделанной по наблюдениям в 16-дюймовый телескоп. Источник: Источник: Iain P./CloudyNights.com
Возможно, начать стоило с этой пары звезд, ведь это самая известная двойная на всем ночном небе! Мицар и Алькор разделяет на небе целых 12 угловых минут; они прекрасно различимы по отдельности невооруженным глазом.
В мощный бинокль можно заметить, что Мицар сам по себе является двойной звездой. А между Мицаром и Алькором в бинокль видны еще несколько звезд, самая яркая из которых даже имеет собственное имя - Звезда Людовика. Все эти звезды, включая Звезду Людовика, являются звездами фона, прекрасно оттеняющими яркие белые компоненты Мицара и такой же белый Алькор.
7. Омикрон 1 Лебедя
На самом деле это не двойная, а тройная звезда - и все три компонента можно рассмотреть в бинокль! Находится ο¹ Лебедя к западу от Денеба, образуя с этой звездой и звездой ο² Лебедя небольшой равнобедренный треугольник.
Что поражает в этой системе - все три звезды видны достаточно широко, имеют разный блеск и разный цвет! Возможно, в небольшой 80-мм телескоп при 30 × система выглядит наиболее впечатляюще, однако и в бинокль есть, чем насладиться! Обратите внимание на цвета компонентов - оранжевый, белый и синий! Красоту картине добавляют роскошные звездные поля, ведь ο¹ Лебедя, находится в гуще Млечного Пути!
Омикрон1 Лебедя - яркая и легкодоступная для наблюдений в бинокль тройная звезда. Главный оранжевый компонент имеет поблизости два спутника - голубую (слева) и голубовато-белую (справа) звезды. Фото: Jerry Lodriguss
8. Йота Рака
Прекрасная двойная звезда, которая находится в непримечательном весеннем созвездии Рака. Ее трудно увидеть невооруженным глазом в городе из-за уличной засветки, зато в бинокль она видна отлично (на 8° повыше знаменитого рассеянного скопления Ясли).
Главная желтая звезда блеском 4 m - имеет голубоватый спутник 6,8 m на угловом расстоянии 30,7″. Благодаря цветовому контрасту пара смотрится очень красочно. А близость к скоплению Ясли поможет вам отождествить ι Рака на небе.
Зарисовка двойной звезды йота Рака. Рисунок: Jeremy Perez
Когда начинаешь задумываться, из каких глубин приходит свет звезд, испытываешь чувство восхищения. 330 лет идет свет от этой пары к Земле! Только представьте: главный компонент в этой паре, хотя и имеет такой же цвет, как Солнце, является звездой-гигантом. Будучи всего в 3,5 более массивной звездой, чем Солнце, ι Рака А в 21 раз превосходит наше дневное светило в поперечнике и испускает в 200 раз больше света! Менее массивный спутник еще не проэволюционировал - эта голубовато-белая звезда находится на Главной последовательности (как и Солнце). Звезды в системе ι Рака обращаются вокруг общего центра масс с периодом около 60000 лет.
9. Ню Дракона
В астеризме под названием Голова Дракона есть звезда ν, которую часто называют «глазами Дракона». Астеризм Голова Дракона находится, как нетрудно догадаться, в созвездии Дракона, над звездой Вега и представляет собой неправильный четырехугольник из звезд 2-й и 3-й зв. величины. ν Дракона - самая тусклая звезда в этом четырехугольнике. Наведите на нее свой бинокль!
Вы обнаружите, что звезда состоит из двух звезд одинакового блеска, разделенных расстоянием в 1 угловую минуту. Люди с очень острым зрением теоретически способны увидеть звезды по отдельности и невооруженным глазом, однако для этого нужно соблюсти несколько условий: прежде всего, выбраться далеко за город и наблюдать в очень темную и прозрачную ночь.
Компоненты ν Дракона похожи друг на друга как две капли воды - это белые звезды спектрального класса А. Пару разделяет по меньшей мере 1900 а. е., один оборот вокруг общего центра масс звезды делают примерно за 44000 лет.
10. Дельта Цефея
Немногие знают, что знаменитая переменная звезда дельта Цефея , ставшая прототипом целого класса переменных звезд-цефеид, имеет на небе оптический спутник. Бледно-голубая звездочка блеском 6,3 m находится в 41″ от главной звезды. Визуально пара напоминает Альбирео, хотя контраст между компонентами не такой сильный (δ Цефея имеет бледно-желтый цвет).
Дельта Цефея хороша тем, что на территории России и сопредельных стран ее можно наблюдать круглый год. Постарайтесь выкроить время и взглянуть на эту примечательную звезду. Обратите внимание на красивые звездные поля, которые окружают δ Цефея.
Конечно, этот небольшой список двойных звезд далеко не исчерпывает возможности вашего бинокля - как я уже сказал вначале статьи, даже в обычный 50-мм бинокль доступны для наблюдения сотни двойных и кратных звезд. Пройдитесь по этому списку, найдите описываемые звезды, рассмотрите их не торопясь. Возможно, вы по-настоящему проникнитесь красотой этих объектов. Тогда, возможно, данный список послужит отправной точкой для ваших будущих изысканий!
В таблице ниже суммирована общая информация о двойных звездах. Обозначения: m1 и m2 - звездная величина компонентов; ρ - угловое расстояние между компонентами; Угол - позиционный угол, отсчитываемый по отношению к направлению на север; далее указаны координаты и цвета звезд.
| Звезда | m1 | m2 | ρ | Угол | α (2000) | δ (2000) | Цвет звезд |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Альбирео | 3,4 | 4,7 | 35" | 54° | 19h 31min | +27° 57" | оранжевый, голубой |
| α Гончих Псов | 2,9 | 5,5 | 19,3" | 229° | 25 56 | +38 19 | голубоватый, желтый |
| ε Лиры | 4,6 | 4,7 | 3,5" | 182° | 18 44 | +39 40 | белый |
| δ Лиры | 4,3 | 5,6 | 10,3" | 295° | 18 54 | +36 54 | красный, голубовато-белый |
| ζ Лиры | 4,3 | 5,6 | 44" | 150° | 18 45 | +37 36 | бледно-желтый, белый |
| 2,2 | 4,0 | 11,8" | 70° | 13 24 | +54 55 | белый | |
| ο¹ Лебедя | 3,8 | 4,8; 7,01 | 5,6"; 1,8" | - | 20 14 | +46 47 | оранжевый, голубой, белый |
| ι Рака | 4,0 | 6,6 | 30,6" | 307° | 08 47 | +28 46 | желтый, голубой |
| ν Дракона | 4,9 | 4,9 | 63,4" | 311° | 17 32 | +55 11 | белый |
| δ Цефея | 4,1 | 6,3 | 40,9" | 191° | 22 29 | +58 25 | желтовато-белый, голубовато-белый |
Post Views: 4 391
Наблюдение двойных звезд - чрезвычайно интересное и увлекательное занятие, которому любители астрономии в последнее время уделяют незаслуженно мало внимания. Это особая, традиционная, область любительской наблюдательской практики, сочетающая в себе сразу несколько начал. Это и научное - желание изучить объект, продвинуть вперед наше знание о нем, и техническое - стремление усовершенствовать свой телескоп и после этого «выжать» из него максимум. Есть в этом занятии и спортивное начало - жажда достичь максимума своих возможностей, тренировка своих способностей, преодолевание возникающих при этом трудностей, а есть и эстетическое - просто рассматривать эти необычные, неземные, картины, а среди тысяч и тысяч двойных нет и двух одинаковых, и порой среди них встречаются настоящие шедевры природы, любоваться которыми можно бесконечно. Конечно, в последнее время, после вывода на орбиту сверхточных спутников, измеривших почти все яркие звезды небосвода и получившие беспрецедентную поточности информацию о двойных, научные измерения любителей потеряли актуальность, но все остальные мотивы ведь остались...
Кроме того, счастлив тот астроном, которому посчастливилось увлечься набл. двойных. Ему всегда есть, чем занять себя и свой телескоп в полнолуние, в ночи с дымкой и даже если он живет в центре города, всегда найдутся объекты, которые будут манить его, приглашая найти что-то новое для себя либо просто полюбоваться очереднойпрекрасной картинкой.
Время от времени двойные звезды, особенно тесные, набл. практически все астрономы-любители. Как правило, с целью тестирования оптики своих телескопов (а лучший тест, чем тесная двойная, найти сложно). Разумеется, полюбоваться известными парами, вроде Альбирео, - γ Лебедя, или - γ Андромеды, никто не откажется, но специально охотиться за красивыми, например, теми, в которых наблюдаются значительная разница в цвете - этим занимаются немногие, а жаль: это очень интересная и обещающая массу сюрпризов область. Разница в блеске, близкое расположение компонент могут вызывать усиление видимого цветового контраста, изменять оттенки компонент, или даже совсем менять их цвет. И даже наблюдение одной и той же пары в разные телескопы может значительно изменить привычную уже картину и готовит неожиданности.
Излишне напоминать, что при рассматривании и съемке двойных звезд нужно стремиться использовать телескоп максимального качества, т.к. наблюдения должны вестись с предельными увеличениями, такими как 1,50 и даже больше (апохроматы позволяют поднять увеличение и до 2 и даже 30). Разумеется, внимание окуляру должно быть не меньшим, чем к самому телескопу, стоит помнить давнюю истину: «Хороший телескоп с плохим окуляром - плохой телескоп».
|
На этом рисунке из «Larousse Encyclopedia of Astronomy » цвета звезд значительно усилены, больше, чем они представляются в телескопы. Тем не менее, контраст в визуальных парах порой бывает столь же впечатляющим, особенно при наблюдении в малые телескопы. Все звезды изображены примерно в одном масштабе, юг - вверху, восток - справа. Только ξ Волопаса, позиционный угол которой сейчас порядка 320°, заметно изменилось расположение звезд за почти 50 лет с момента публикации . |
Никто в мире не понимает квантовую механику - это главное, что нужно о ней знать. Да, многие физики научились пользоваться ее законами и даже предсказывать явления по квантовым расчетам. Но до сих пор непонятно, почему присутствие наблюдателя определяет судьбу системы и заставляет ее сделать выбор в пользу одного состояния. «Теории и практики» подобрали примеры экспериментов, на исход которых неминуемо влияет наблюдатель, и попытались разобраться, что квантовая механика собирается делать с таким вмешательством сознания в материальную реальность.
Кот Шредингера
Сегодня существует множество интерпретаций квантовой механики, самой популярной среди которых остается копенгагенская. Ее главные положения в 1920-х годах сформулировали Нильс Бор и Вернер Гейзенберг. А центральным термином копенгагенской интерпретации стала волновая функция - математическая функция, заключающая в себе информацию обо всех возможных состояниях квантовой системы, в которых она одновременно пребывает.
По копенгагенской интерпретации, доподлинно определить состояние системы, выделить его среди остальных может только наблюдение (волновая функция только помогает математически рассчитать вероятность обнаружить систему в том или ином состоянии). Можно сказать, что после наблюдения квантовая система становится классической: мгновенно перестает сосуществовать сразу во многих состояниях в пользу одного из них.
У такого подхода всегда были противники (вспомнить хотя бы «Бог не играет в кости» Альберта Эйнштейна), но точность расчетов и предсказаний брала свое. Впрочем, в последнее время сторонников копенгагенской интерпретации становится все меньше и не последняя причина тому - тот самый загадочный мгновенный коллапс волновой функции при измерении. Знаменитый мысленный эксперимент Эрвина Шредингера с бедолагой-котом как раз был призван показать абсурдность этого явления.
Итак, напоминаем содержание эксперимента. В черный ящик помещают живого кота, ампулу с ядом и некий механизм, который может в случайный момент пустить яд в действие. Например, один радиоактивный атом, при распаде которого разобьется ампула. Точное время распада атома неизвестно. Известен лишь период полураспада: время, за которое распад произойдет с вероятностью 50%.
Получается, что для внешнего наблюдателя кот внутри ящика существует сразу в двух состояниях: он либо жив, если все идет нормально, либо мертв, если распад произошел и ампула разбилась. Оба этих состояния описывает волновая функция кота, которая меняется с течением времени: чем дальше, тем больше вероятность, что радиоактивный распад уже случился. Но как только ящик открывается, волновая функция коллапсирует и мы сразу видим исход живодерского эксперимента.
Выходит, пока наблюдатель не откроет ящик, кот так и будет вечно балансировать на границе между жизнью и смертью, а определит его участь только действие наблюдателя. Вот абсурд, на который указывал Шредингер.
Дифракция электронов
По опросу крупнейших физиков, проведенному газетой The New York Times, опыт с дифракцией электронов, поставленный в 1961 году Клаусом Йенсоном, стал одним из красивейших в истории науки. В чем его суть?
Есть источник, излучающий поток электронов в сторону экрана-фотопластинки. И есть преграда на пути этих электронов - медная пластинка с двумя щелями. Какой картины на экране можно ожидать, если представлять электроны просто маленькими заряженными шариками? Двух засвеченных полос напротив щелей.
В действительности на экране появляется гораздо более сложный узор из чередующихся черных и белых полос. Дело в том, что при прохождении через щели электроны начинают вести себя не как частицы, а как волны (подобно тому, как и фотоны, частицы света, одновременно могут быть и волнами). Потом эти волны взаимодействуют в пространстве, где-то ослабляя, а где-то усиливая друг друга, и в результате на экране появляется сложная картина из чередующихся светлых и темных полос.
При этом результат эксперимента не меняется, и если пускать электроны через щель не сплошным потоком, а поодиночке, даже одна частица может быть одновременно и волной. Даже один электрон может одновременно пройти через две щели (и это еще одно из важных положений копенгагенской интерпретации квантовой механики - объекты могут одновременно проявлять и свои «привычные» материальные свойства, и экзотические волновые).
Но при чем здесь наблюдатель? При том, что с ним и без того запутанная история стала еще сложнее. Когда в подобных экспериментах физики попытались зафиксировать с помощью приборов, через какую щель в действительности проходит электрон, картинка на экране резко поменялась и стала «классической»: два засвеченных участка напротив щелей и никаких чередующихся полос.
Электроны будто не захотели проявлять свою волновую природу под пристальным взором наблюдателя. Подстроились под его инстинктивное желание увидеть простую и понятную картинку. Мистика? Есть и куда более простое объяснение: никакое наблюдение за системой нельзя провести без физического воздействия на нее. Но к этому вернемся еще чуть позже.
Нагретый фуллерен
Опыты по дифракции частиц ставили не только на электронах, но и на куда больших объектах. Например, фуллеренах - крупных, замкнутых молекулах, составленных из десятков атомов углерода (так, фуллерен из шестидесяти атомов углерода по форме очень похож на футбольный мяч: полую сферу, сшитую из пяти- и шестиугольников).
Недавно группа из Венского университета во главе с профессором Цайлингером попыталась внести элемент наблюдения в подобные опыты. Для этого они облучали движущиеся молекулы фуллерена лазерным лучом. После, нагретые внешним воздействием, молекулы начинали светиться и тем неминуемо обнаруживали для наблюдателя свое место в пространстве.
Вместе с таким нововведением поменялось и поведение молекул. До начала тотальной слежки фуллерены вполне успешно огибали препятствия (проявляли волновые свойства) подобно электронам из прошлого примера, проходящим сквозь непрозрачный экран. Но позже, с появлением наблюдателя, фуллерены успокоились и стали вести себя как вполне законопослушные частицы материи.
Охлаждающее измерение
Одним из самых известных законов квантового мира является принцип неопределенности Гейзенберга: невозможно одновременно установить положение и скорость квантового объекта. Чем точнее измеряем импульс частицы, тем менее точно можно измерить ее положение. Но действие квантовых законов, работающих на уровне крошечных частиц, обычно незаметно в нашем мире больших макрообъектов.
Потому тем ценнее недавние эксперименты группы профессора Шваба из США, в которых квантовые эффекты продемонстрировали не на уровне тех же электронов или молекул фуллерена (их характерный диаметр - около 1 нм), а на чуть более ощутимом объекте - крошечной алюминиевой полоске.
Эту полоску закрепили с обеих сторон так, чтобы ее середина была в подвешенном состоянии и могла вибрировать под внешним воздействием. Кроме того, рядом с полоской находился прибор, способный с высокой точностью регистрировать ее положение.
В результате экспериментаторы обнаружили два интересных эффекта. Во-первых, любое измерение положения объекта, наблюдение за полоской не проходило для нее бесследно - после каждого измерения положение полоски менялось. Грубо говоря, экспериментаторы с большой точностью определяли координаты полоски и тем самым, по принципу Гейзенберга, меняли ее скорость, а значит и последующее положение.
Во-вторых, что уже совсем неожиданно, некоторые измерения еще и приводили к охлаждению полоски. Получается, наблюдатель может лишь одним своим присутствием менять физические характеристики объектов. Звучит совсем невероятно, но к чести физиков скажем, что они не растерялись - теперь группа профессора Шваба думает, как применить обнаруженный эффект для охлаждения электронных микросхем.
Замирающие частицы
Как известно, нестабильные радиоактивные частицы распадаются в мире не только ради экспериментов над котами, но и вполне сами по себе. При этом каждая частица характеризуется средним временем жизни, которое, оказывается, может увеличиваться под пристальным взором наблюдателя.
Впервые этот квантовый эффект предсказали еще в 1960-х годах, а его блестящее экспериментальное подтверждение появилось в статье , опубликованной в 2006 году группой нобелевского лауреата по физике Вольфганга Кеттерле из Массачусетского технологического института.
В этой работе изучали распад нестабильных возбужденных атомов рубидия (распадаются на атомы рубидия в основном состоянии и фотоны). Сразу после приготовления системы, возбуждения атомов за ними начинали наблюдать - просвечивать их лазерным пучком. При этом наблюдение велось в двух режимах: непрерывном (в систему постоянно подаются небольшие световые импульсы) и импульсном (система время от времени облучается импульсами более мощными).
Полученные результаты отлично совпали с теоретическими предсказаниями. Внешние световые воздействия действительно замедляют распад частиц, как бы возвращают их в исходное, далекое от распада состояние. При этом величина эффекта для двух исследованных режимов также совпадает с предсказаниями. А максимально жизнь нестабильных возбужденных атомов рубидия удалось продлить в 30 раз.
Квантовая механика и сознание
Электроны и фуллерены перестают проявлять свои волновые свойства, алюминиевые пластинки охлаждаются, а нестабильные частицы замирают в своем распаде: под всесильным взором наблюдателя мир меняется. Чем не свидетельство вовлеченности нашего разума в работу мира вокруг? Так может быть правы были Карл Юнг и Вольфганг Паули (австрийcкий физик, лауреат Нобелевской премии, один из пионеров квантовой механики), когда говорили, что законы физики и сознания должны рассматриваться как взаимодополняющие?
Но так остается только один шаг до дежурного признания: весь мир вокруг суть нашего разума. Жутковато? («Вы и вправду думаете, что Луна существует лишь когда вы на нее смотрите?» - комментировал Эйнштейн принципы квантовой механики). Тогда попробуем вновь обратиться к физикам. Тем более, в последние годы они все меньше жалуют копенгагенскую интерпретацию квантовой механики с ее загадочным коллапсом волной функции, на смену которому приходит другой, вполне приземленный и надежный термин - декогеренция.
Дело вот в чем - во всех описанных опытах с наблюдением экспериментаторы неминуемо воздействовали на систему. Подсвечивали ее лазером, устанавливали измеряющие приборы. И это общий, очень важный принцип: нельзя пронаблюдать за системой, измерить ее свойства не провзаимодействовав с ней. А где взаимодействие, там и изменение свойств. Тем более, когда с крошечной квантовой системой взаимодействуют махины квантовых объектов. Так что вечный, буддистский нейтралитет наблюдателя невозможен.
Как раз это объясняет термин «декогеренция» - необратимый с точки зрения процесс нарушения квантовых свойств системы при ее взаимодействии с другой, крупной системой. Во время такого взаимодействия квантовая система утрачивает свои изначальные черты и становится классической, «подчиняется» системе крупной. Этим и объясняется парадокс с котом Шредингера: кот представляет собой настолько большую систему, что его просто нельзя изолировать от мира. Сама постановка мысленного эксперимента не совсем корректна.
В любом случае, по сравнению с реальностью как актом творения сознания, декогеренция звучит куда более спокойно. Даже, может быть, слишком спокойно. Ведь с таким подходом весь классический мир становится одним большим эффектом декогеренции. А как утверждают авторы одной из самых серьезных книг в этой области, из таких подходов еще и логично вытекают утверждения вроде «в мире не существует никаких частиц» или «не существует никакого времени на фундаментальном уровне».
Созидающий наблюдатель или всесильная декогеренция? Приходится выбирать из двух зол. Но помните - сейчас ученые все больше убеждаются, что в основе наших мыслительных процессов лежат те самые пресловутые квантовые эффекты. Так что где заканчивается наблюдение и начинается реальность - выбирать приходится каждому из нас.
Наблюдение двойных звезд
Тема наблюдения двойных и кратных звезд как-то всегда мягко обходилась стороной в отечественных любительских публикациях, и даже в ранее издававшихся книгах о наблюдении двойных звезд любительскими средствами вы вряд ли найдете обилие информации. Причин этому несколько. Конечно, уже не секрет, что любительские наблюдения двойных мало чего стоят с научной точки зрения, и что профессионалы открыли большую часть таких звезд, а те, которые еще не успели открыть или изучить, настолько недоступны рядовым любителям, как и полет последних на Марс. Точность любительских измерений значительно ниже, чем у астрономов, работающих на больших и точных инструментах, определяющих характеристики звездных пар иногда даже выходящих за пределы видимости, используя лишь математический аппарат для описания таких систем. Все эти причины не могут оправдать столь поверхностное отношение к этим объектам. Моя позиция основана на том простом факте, что большая часть любителей в течение некоторого периода времени обязательно занимается простейшими наблюдениями двойных звезд. Цели, которые они преследуют, могут быть разными: от проверки качества оптики, спортивный интерес, до более солидных задач типа собственными глазами в течение нескольких лет пронаблюдать изменения в далеких звездных системах. Еще один момент, почему наблюдение может иметь ценность - это тренировка наблюдателя. Постоянно занимаясь двойными звездами, наблюдатель может содержать себя в хорошей форме, что может в дальнейшем помочь при наблюдениях других объектов, увеличивает способность подмечать незначительные и второстепенные детали. Примером может служить история, когда один из моих соратников, потратив несколько выходных дней, пытался разрешить пару звезд в 1" используя 110мм. рефлектор, и, в конце концов, добился результата, когда мне, в свою очередь, пришлось спасовать с более крупным 150мм. инструментом. Может все эти цели и не является первостепенными задачами у любителей, но, тем не менее, такие наблюдения проводятся, как правило, периодически, а потому эта тема нуждается в дополнительном раскрытии и некотором упорядочивании ранее собранного известного материала.
Взглянув на хороший любительский звездный атлас, вы наверняка заметите, что очень большая часть звезд на небе имеет своего спутника или даже целую группу звезд-спутников, которые, подчиняясь законам небесной механики, совершают свое занимательное движение вокруг общего центра масс на протяжении нескольких сотен лет, тысяч, а то и сотни тысяч лет. Только только получив в свое распоряжение телескоп, многие сразу наводят его на хорошо известную красивую двойную или кратную систему и иногда такое простое и незамысловатое наблюдение определяет отношение человека к астрономии в будущем, формирует картину его личного отношения к восприятию вселенной в целом. Я с умилением вспоминаю свой первый опыт таких наблюдений и думаю, что и вам найдется, что рассказать об этом, но в тот первый раз, когда в далеком детстве я получил в подарок 65 миллиметровый телескоп, один из первых моих объектов, который взял из книги Дагаева "Наблюдения звездного неба", была красивейшая двойная система Альбирео. Когда ведешь свой маленький телескоп по небу и там, в очерченном кружке поля зрения, проплывают сотни и сотни звезд Млечного Пути, а потом появляется красивая пара звезд, которые настолько контрастно выделены относительно всей оставшейся основной массы, что все те слова, что сформировались у вас для воспевания великолепия красот неба разом исчезают, оставляя вас лишь потрясенным, от сознания того, что величие и красота холодного космоса намного выше тех банальных слов, что едва вы не произнесли. Такое наверняка не забывается, даже через множество прошедших лет.
Телескоп и наблюдатель
Для раскрытия основ наблюдения таких звезд можно использовать буквально лишь пару общих выражений. Все это можно просто описать как угловое разделение двух звезд и измерение расстояния между ними на текущую эпоху. На поверку оказывается, что все далеко не так просто и не однозначно. При наблюдении начинают проявляться различного рода сторонние факторы, которые не позволяют вам достичь без некоторых ухищрений нужного вам результата. Возможно, что вам уже известно о существовании такого определения, как предел Дэвиса. Это давно известная величина, которая ограничивает предел возможностей некоторой оптической системы в разделении двух близко расположенных объектов. Другим языком изъясняясь, использовав другой телескоп или зрительную трубу, вы сумеете разделить (разрешить) два более тесно расположенных объекта, либо эти объекты сольются в один, и вы не будете способны разрешить эту пару звезд, то есть увидите вместо двух только одну звезду. Эта эмпирическая формула Дэвиса для рефрактора определена как:
R = 120" / D (F.1)
где R-минимально разрешимое угловое расстояние между двумя звездами в секундах дуги, D-диаметр телескопа в миллиметрах. Из нижеследующей таблицы (Tab.1) хорошо видно, как изменяется эта величина с увеличением входного отверстия телескопа. Однако в действительности эта величина может существенно колебаться у двух телескопов даже с одинаковым диаметром объектива. Это может зависеть от типа оптической системы, от качества изготовления оптики, ну и, разумеется, от состояния атмосферы.
Что нужно иметь для того, чтобы приступить к наблюдениям. Самое главное, конечно, телескоп. Необходимо отметить, что многие любители неправильно трактуют формулу Дэвиса, полагая, что только она определяет возможность разрешения тесной двойной пары. Это не правильно. Несколько лет назад я встречался с одним любителем, который жаловался на то, что вот уже в течение нескольких сезонов не может разделить в 2.5 дюймовый телескоп пару звезд, между которыми всего лишь 3 угловые секунды. В действительности оказалось, что он пытался сделать это, используя небольшое увеличение в 25 крат, аргументируя это тем, что с таким увеличением у него лучше видимость. Безусловно, он был прав в одном, меньшее увеличение значительно уменьшает вредное влияние воздушных потоков в атмосфере, но основная ошибка заключалась в том, что он не принял во внимание еще один параметр, влияющий на успешность разделения тесной пары. Я говорю о величине известной под названием "разрешающее увеличение".
P = 0.5 * D (F.2)
Формулу вычисления этой величины я не так часто встречал в других статьях и книгах, как описание предела Дэвиса, потому, наверное, и возникло у человека такое заблуждение насчет способности разрешить тесную пару при минимальном увеличении. Правда надо ясно себе отдавать отчет в том, что эта формула дает увеличение, когда уже можно наблюдать дифракционную картину у звезд, а соответственно, и близко расположенного второго компонента. Еще раз подчеркну слово наблюдать. Так как для проведения измерений значение этого увеличения необходимо умножить как минимум раза в 4, если позволяют атмосферные условия.
Несколько слов о дифракционной картине. Если вы взглянете на относительно яркую звезду в телескоп при максимально возможном увеличении, тогда заметите, что звезда выглядит не как точка, как это должно быть в теории при наблюдении очень далекого объекта, а как кружочек небольшого размера, окруженный несколькими кольцами (так называемые дифракционные кольца). Понятно, что количество и яркость таких колец непосредственно влияет на легкость, с которой вы сможете разделить тесную пару. Может так получиться, что слабый компонент просто будет растворен в дифракционной картине, и вы не сумеете выделить его на фоне ярких и частых колец. Интенсивность их зависит напрямую как от качества оптики, так и от коэффициента экранирования вторичным зеркалом в случае использования рефлектора или катадиоптрической системы. Вторая величина, конечно, не вносит серьезные коррективы в возможность разрешения некоторой пары в общем, но с увеличением экранирования падает контраст слабого компонента относительно фона.
Кроме телескопа, разумеется, потребуется еще и измерительные приборы. Если вы не собираетесь вести измерения положения компонентов относительно друг друга, то можно, в общем, обойтись и без них. Скажем, вас вполне может устроить сам факт того, что вам удалось сделать разрешение близко расположенных звезд вашим инструментом и убедится, что стабильность атмосферы сегодня подходящая или ваш телескоп дает хорошие показатели, и вы еще не утратили былых навыков и сноровку. Для более глубоких и серьезных целей необходимо использовать микрометр и часовую шкалу. Иногда такие два прибора можно встретить в одном специальном окуляре, в фокусе которого устанавливается стеклянная пластинка с нанесенными тонкими линиями. Обычно риски наносятся через определенные расстояния с помощью лазера в заводских условиях. Вид одного такого, промышленно выпускаемого окуляра приведен рядом. Там не только сделаны отметки через каждые 0.01 мкм, но и по краю поля зрения размечена часовая шкала для определения позиционного угла.
 |
Такие окуляры довольно дороги и часто приходится прибегать к другим, обычно самодельным, устройствам. Можно в течение некоторого времени спроектировать и изготовить самодельный проволочный микрометр. Суть его конструкции в том, что одна из двух очень тонких проволочек может двигаться относительно другой, если вращается кольцо с нанесенными на него делениями. Через соответствующие передачи можно добиться того, что полный поворот такого кольца дает очень незначительное изменение расстояния между проволочками. Конечно, такой прибор будет нуждаться в очень длительной калибровке, до тех пор, пока не будет найдено точное значение одного деления такого устройства. Зато оно доступно в изготовлении. Эти устройства, и окуляр, и микрометр требуют для нормальной работы некоторых дополнительных усилий со стороны наблюдателя. Оба работают по принципу измерения линейных расстояний. Как следствие возникает необходимость связать две меры (линейную и угловую) воедино. Это, возможно, сделать двумя путями, определив опытным путем из наблюдений величину одного деления обоих приспособлений, или рассчитав теоретически. Второй метод не может быть рекомендован, так как базируется на точных данных о фокусном расстоянии оптических элементов телескопа, но если это известно с достаточной точностью, то угловая и линейная меры могут быть связаны соотношением:
A = 206265" / F (F.3)
Это дает нам угловую величину объекта расположенного в главном фокусе телескопа (F) и размером в 1 мм.. Если это сказать проще, тогда один миллиметр в главном фокусе 2000мм телескопа будет эквивалентен 1.72 угловой минуте. Первый способ на поверку оказывается чаще более точным, но требует значительного времени. Разместите любой из типов измерительных приборов на телескоп и навидитесь на звезду с известными координатами. Остановите часовой механизм телескопа и засеките время, за которое звезда проходит путь от одного деления к другому. Полученные несколько результатов усредняются и угловое расстояние, соответствующее положению двух отметок, вычисляется по формуле:
A = 15 * t * COS(D) (F.4)
Проведение измерений
Как уже отмечалось задачи, которые ставятся перед наблюдателем двойных звезд сводятся к двум простым вещам - разделение на компоненты и измерение. Если все описанное ранее служит помочь решению первой задачи, определить возможность выполнения таковой и содержит некоторое количество теоретического материала, то в этой части рассматриваются вопросы непосредственно относящиеся к процессу измерения звездной пары. Для решения этой задачи необходимо провести всего лишь измерение пары величин.
Позиционный угол
 |
Эта величина используется для описания направления одного объекта относительно другого, или для уверенного позиционирования на небесной сфере. В нашем случае это включает в себя определение положения второго (более слабого) компонента относительно более яркого. В астрономии позиционный угол измеряется от точки направления на север (0°) и далее в сторону востока (90°), юга (180°) и запада (270°). Две звезды с одинаковым прямым восхождением имеют позиционный угол 0° или 180°. В случае, если они имеют одинаковое склонение, угол будет равен либо 90°, либо 270°. Точное значение будет зависеть от расположения этих звезд относительно друг друга (какая правее, какая выше и так далее) и того, какая из этих звезд будет выбрана как точка отсчета. В случае двойных звезд за такую точку всегда принимается более яркий компонент. До того как будет проводится измерение позиционного угла необходимо правильно сориентировать измерительную шкалу согласно сторонам света. Рассмотрим как это должно происходить при использовании окуляра-микрометра. Поместив звезду в центр поля зрения и выключив часовой механизм мы заставляем звезду перемещаться в поле зрения телескопа с востока на запад. Точка в которой звезда будет выходить за границы поля зрения и есть точка направления на запад. Если окуляр имеет угловую шкалу по краю поля зрения, то вращая окуляр необходимо установить в точке, где звезда покидает поле зрения значение 270 градусов. Проверить правильность установки можно сдвинув телескоп так, чтобы звезда только стала появляться из-за границы видимости. Эта точка должна совпадать с отметкой 90 градусов, а звезда в ходе своего движения должна пройти точку центра и начать выходить за пределы поля зрения ровно в отметке 270 градусов. После этой процедуры остается разобраться с ориентацией оси север-юг. Необходимо, правда, помнить, что телескоп может давать как телескопическое изображение (случай полностью перевернутого изображения по двум осям), так и перевернутого только по одной оси (в случае использования зенитной призмы или отклоняющего зеркала). Если теперь навестись на интересующую нас звездную пару, то поместив главную звезду в центр, достаточно снять показания угла второго компонента. Такие измерения конечно лучше всего проводить при максимально возможном для вас увеличении.
Измерение углов
 |
По правде говоря, самая сложная часть работы была уже проделана, как это описано в предыдущем разделе. Остается только снять результаты измерения угла между звездами со шкалы микрометра. Особых хитростей здесь нет и методы получения результата зависят от конкретного типа микрометра, но общие принятые положения я раскрою на примере самодельного проволочного микрометра. Наведите яркую звезду на первую проволочную риску в микрометре. Затем, вращая размеченное кольцо, совместите второй компонент звездной пары и вторую линию прибора. На данном этапе необходимо запомнить показания вашего микрометра для дальнейших операций. Теперь вращая микрометр на 180 градусов, и используя механизм точного движения телескопа, снова совместим первую линию в микрометре с главной звездой. Вторая отметка прибора соответственно должна оказаться в стороне от второй звезды. Подкрутив диск микрометра так, чтобы вторая отметка совпала со второй звездой и, снимая со шкалы новое значение, вычтем из него старое значение прибора для получения удвоенной величины угла. Может показаться непонятным, зачем проведена столь замысловатая процедура, когда можно было бы поступить проще сняв показания со шкалы без переворачивания микрометра. Это, безусловно легче, но в этом случае точность измерения будет несколько хуже, чем в случае использования приема двойного угла, описанного выше. Тем более что маркировка нуля на самодельном микрометре может иметь несколько сомнительную точность, а так получается, что мы не работаем с нулевым значением. Разумеется, что для получения относительно достоверных результатов нам необходимо несколько раз повторить процесс измерения угла для получения среднего результата из многочисленных наблюдений.
Другая техника измерений
Изложенные выше основы измерений расстояния и позиционного угла тесной пары, по сути своей являются классическими методами, применение которых можно встретить и в других отраслях астрономии, скажем селенографии. Но зачастую любителям бывает недоступен точный микрометр и приходится довольствоваться иными подручными средствами. Скажем, если у вас есть в наличии окуляр с перекрестием, то простейшие угловые измерения можно делать и с ним. Для очень тесной пары звезд он работать будет не совсем точно, но для более широких можно воспользоваться тем, что звезда со склонением d за секунду времени основываясь на формуле F.4 проходит путь в 15*Cos(d) секунд дуги. Воспользовавшись этим фактом можно засечь отрезок времени, когда оба компонента пересекают одну линию окуляра. Если позиционный угол такой звездной пары будет 90 или 270 градусов, то вам повезло, и больше никаких вычислительных действий производить не стоит, просто повторите весь процесс измерения несколько раз. Иначе, вам предстоит хитрыми подручными способами определить позиционный угол, а затем, используя тригонометрические уравнения для нахождения сторон в треугольнике, вычислить расстояние между звездами, которое должно составить величину:
R = t * 15 * Cos(d) / Sin(PA) (F.5)
где PA - позиционный угол второго компонента. Если произвести измерения таким образом более четырех или пяти раз, и иметь точность измерения времени (t) не хуже 0.1 секунды, то при использовании окуляра с максимально возможным увеличением, можно вполне рассчитывать на получение точности измерения до 0.5 секунды дуги или даже лучше. Разумеется, что перекрестие в окуляре должно быть расположено точно под 90 градусов и быть сориентировано согласно направлениям на различные стороны света, и что при позиционных углах близких к 0 и 180 градусам нужно слегка изменить технику измерений. В этом случае лучше слегка отклоните перекрестие градусов на 45, относительно меридиана и воспользоваться следующим методом: засекая два момента, когда оба компонента пересекают одну из линий перекрестия, получаем моменты времени t1 и t2 в секундах. За время t (t=t2-t1) звезда проходит путь в X секунд дуги:
X = t * 15 * Cos(delta) (F.6)
Теперь зная позиционный угол и общую ориентацию измерительной линии перекрестия в окуляре, можно дополнить предыдущее выражение вторым:
X = R * | Cos(PA) + Sin(PA) | (для ориентации по линии SE-NW) (F.7)
X = R * | Cos(PA) - Sin(PA) | (для ориентации по линии NE-SW)
Можно сильно удаленный компонент поместить в поле зрения таким образом, что он не будет входить в поле зрения окуляра, находясь на самом его крае. В этом случае так же зная позиционный угол, время прохождения другой звезды через поле зрения и саму эту величину, можно приступить к расчетам, основываясь на вычислении длинны хорды в окружности с определенным радиусом. Позиционный угол можно попытаться определить, воспользовавшись другими звездами в поле зрения, координаты которых заранее известны. Произведя измерения расстояний между ними микрометром или секундомером, используя описанную выше технику, можно попытаться отыскать недостающие значения. Сами формулы я, конечно, здесь приводить не буду. Их описание может занять значительную часть этой статьи, тем более что их можно встретить в учебниках по геометрии. Правда несколько сложнее с тем фактом, что в идеале придется решать задачи со сферическими треугольниками, а это не то же самое, что и треугольники на плоскости. Но если вы используете такие хитрые способы измерений, то в случае двойных звезд, когда компоненты расположены близко друг к другу, вы можете упростить себе задачу, забыв о сферической тригонометрии вообще. Точность таких результатов (и без того неточных) от этого сильно пострадать не может. Лучше всего для измерения позиционного угла воспользоваться транспортиром, который используют в школах, и приспособить его для использования с окуляром. Это будет достаточно точно, а главное очень доступно.
Из несложных методов измерения можно упомянуть еще один, довольно оригинальный, основанной на использовании дифракционной природы. Если одеть на входное отверстие вашего телескопа специально изготовленную решетку (чередующиеся параллельные полоски открытой апертуры и экранированной), то, разглядывая полученное изображение в телескоп, вы обнаружите серию более слабых "спутников" у видимых звезд. Угловое расстояние между "главной" звездой и "ближайшим" из двойников будет равно:
P = 206265 * lambda / N (F.8)
Здесь P - угловое расстояние между двойником и основным изображением, N - сумма ширины открытого и экранированного участков описанного приспособления, а lambda - длинна волны света (560nm - максимальная чувствительность глаза). Если теперь замерить три угла, воспользовавшись доступным вам типом прибора для измерения позиционных углов, то можно опереться на формулу и вычислить угловое расстояние между компонентами, опираясь на описанный выше феномен и позиционные углы:
R = P * Sin | PA1 - PA | / Sin | PA2 - PA | (F.10)
Величина P была описана выше, а углы PA, PA1 и PA2 определяются как: PA - позиционный угол второго компонента системы относительно главного изображения главной звезды; PA1 - позиционный угол главного изображения главной звезды, относительно вторичного изображения главной звезды плюс 180 градусов; PA2 - позиционный угол главного изображения второго компонента, относительно вторичного изображения главной звезды. Как главный недостаток следует отметить, что при использовании этого метода наблюдаются большие потери в яркости звезд (более 1.5-2.0m) и хорошо работает только на ярких парах с маленьким различием в блеске.
С другой стороны, современные методы в астрономии позволили сделать рывок и в наблюдении двойных. Фотографирование и CCD астрономия позволяют нам по-новому взглянуть на процесс получения результатов. И в случае CCD изображения, и с фотографическим снимком имеет место метод измерения количества пикселей, либо линейного расстояния между парой звезд. После калибровки изображения, посредством вычисления величины одной единицы, основываясь на других звездах, чьи координаты заранее известны, вы вычисляете искомые значения. Использование CCD намного предпочтительней. В этом случае точность измерения может быть на порядок выше, чем при визуальном или фотографическом методе. CCD высокого разрешения может регистрировать очень близкие пары, а последующая обработка различными программами для астрометрии может не только облегчить весь процесс, но и дать крайне высокую точность до нескольких десятых, а то и сотых, долей угловой секунды.
Наблюдению двойных и кратных звезд всегда уделялось не слишком много внимания. Даже в былые годы изобилия хорошей астрономической литературы, эта тема часто обходилась стороной, и вы вряд ли найдете по ней много информации. Причина этому, возможно, кроется в невысокой научной значимости подобных наблюдений. Ведь не секрет, что точность любительских измерений параметров двойных звезд, как правило, значительно ниже, чем у астрономов-профессионалов, имеющих возможность работать на больших инструментах.
Тем не менее, практически все любители астрономии хотя бы в течение короткого периода времени обязательно занимаются наблюдениями двойных звезд. Цели, которые они при этом преследуют, могут быть совершенно разными: от проверки качества оптики или чисто спортивного интереса до проведения действительно научно значимых измерений.
Важно отметить также, что помимо прочего, наблюдения двойных звезд являются еще и отличной тренировкой зрения любителя астрономии. Разглядывая тесные пары, наблюдатель развивает в себе способность подмечать самые незначительные, мелкие детали изображения, поддерживая себя, таким образом, в хорошей форме, что в дальнейшем обязательно сказывается при наблюдениях других небесных объектов. Хорошим примером может послужить история, когда один из моих коллег, потратив несколько выходных дней, пытался разрешить пару звезд с разделением в 1", используя 110-мм рефлектор, и, в конце концов, добился результата. В свою очередь, мне после большого перерыва в наблюдениях пришлось спасовать перед этой парой с куда более крупным инструментом.
Телескоп и наблюдатель
Суть наблюдения двойной звезды предельно проста и заключается в разделении звездной пары на отдельные компоненты и определении их взаимного расположения и расстояния между ними. Однако на практике все оказывается далеко не так просто и однозначно. Во время наблюдений начинают проявляться различного рода сторонние факторы, которые не позволяют без некоторых ухищрений достичь нужного вам результата. Возможно, вам уже известно о существовании такого понятия, как предел Дэвиса. Эта величина определяет возможности некоторой оптической системы в разделении двух близко расположенных точечных источников света, иначе говоря, определяет разрешающую способность р вашего телескопа. Значение этого параметра в угловых секундах может быть вычислено по следующей простой формуле:ρ = 120"/D
где D - диаметр объектива телескопа в миллиметрах.
Помимо диаметра объектива разрешающая способность телескопа зависит также от типа оптической системы, от качества изготовления оптики, ну и, разумеется, от состояния атмосферы и навыков наблюдателя.
Что нужно иметь для того, чтобы приступить к наблюдениям? Самое главное, конечно, телескоп. И чем больше диаметр его объектива, тем лучше. Кроме этого вам понадобится окуляр (или линза Барлоу), дающий большое увеличение. К сожалению, некоторые любители не всегда правильно используют закон Дэвиса, полагая, что только он определяет возможность разрешения тесной двойной пары. Несколько лет назад я встречался с одним начинающим любителем, который жаловался на то, что уже в течение нескольких сезонов не может разделить в свой 65-мм телескоп пару звезд, расположенных на расстоянии 2" друг от друга. Оказалось, что он пытался сделать это, используя всего 25-кратное увеличение, аргументируя это тем, что с таким увеличением у телескопа лучше видимость. Безусловно, он был прав в том, что маленькое увеличение значительно уменьшает вредное влияние воздушных потоков в атмосфере. Однако он не учел, что при столь малом увеличении глаз просто не способен различить два тесно расположенных источника света!
Кроме телескопа вам могут понадобиться еще и измерительные приборы. Впрочем, если вы не собираетесь вести измерения положений компонентов относительно друг друга, то можно обойтись и без них. Скажем, вас вполне может устроить сам факт того, что вам удалось провести разделение близко расположенных звезд вашим инструментом и убедиться, что стабильность атмосферы сегодня подходящая или ваш телескоп дает хорошие показатели, а вы еще не утратили былых навыков и сноровку.
Для решения более серьезных задач необходимо использовать микрометр для измерения расстояний между звездами и часовую шкалу для определения позиционных углов. Иногда эти два прибора можно встретить совмещенными в одном окуляре, в фокусе которого устанавливается стеклянная пластинка с нанесенными на ней шкалами, которые позволяют проводить соответствующие измерения. Подобные окуляры выпускаются различными зарубежными фирмами (в частности, Meade, Celestron и др.), некоторое время назад их также изготавливали на новосибирском предприятии "Точприбор".
Проведение измерений
Как мы уже говорили, измерение характеристик двойной звезды сводится к определению взаимного расположения составляющих ее компонентов и углового расстояния между ними.Позиционный угол. В астрономии эта величина используется для описания направления одного объекта относительно другого для уверенного позиционирования на небесной сфере. В случае двойных звезд термин позиционного угла включает в себя определение положения более слабого компонента относительно более яркого, который принимается за точку отсчета. Позиционные углы отсчитываются от направления на север (0°) и далее в сторону востока (90°), юга (180°) и запада (270°). Таким образом, две звезды с одинаковым прямым восхождением имеют позиционный угол 0° или 180°. В случае, если они имеют одинаковое склонение, угол будет равен либо 90°, либо 270°.
До того как будет произведено измерение позиционного угла, необходимо правильно сориентировать измерительную шкалу окуляра-микрометра. Поместив звезду в центр поля зрения и выключив часовой механизм (полярная ось монтировки должна быть выставлена на полюс мира), мы заставим звезду перемещаться в поле зрения телескопа с востока на запад. Точка, в которой звезда будет выходить за границы поля зрения, и есть точка направления на запад. Если теперь, вращая окуляр вокруг своей оси, совместить звезду со значением 270° на часовой шкале микрометра, то можно считать, что мы выполнили требуемую установку. Оценить точность проделанной работы можно, сдвинув телескоп так, чтобы звезда только-только стала появляться из-за границы видимости. Эта точка появления должна совпасть с отметкой 90° на часовой шкале, после чего звезда в ходе своего суточного движения должна вновь пройти точку центра и выйти за пределы поля зрения в отметке 270°. Если этого не происходит, то процедуру ориентации микрометра следует повторить.
Если теперь навести телескоп на интересующую вас звездную пару и поместить главную звезду в центр поля зрения, то мысленно проведя линию между ней и вторым компонентом, мы получим требуемое значение позиционного угла, сняв его значение с часовой шкалы микрометра.
Разделение компонентов. По правде говоря, самая сложная часть работы уже сделана. Нам остается только измерить расстояние между звездами по линейной шкале микрометра и затем перевести полученный результат из линейной меры в угловую.
Очевидно, что для проведения подобного перевода нам необходимо прокалибровать шкалу микрометра. Это делается следующим образом: наведите телескоп на звезду с хорошо известными координатами. Остановите часовой механизм телескопа и засеките время, за которое звезда проходит путь от одного крайнего деления шкалы к другому. Повторите эту процедуру несколько раз. Полученные результаты измерений усредняются, и угловое расстояние, соответствующее положению двух крайних отметок на шкале окуляра, вычисляется по формуле:
А = 15 х t х cos δ
где f - время прохождения звезды, δ - склонение звезды. Разделив затем величину А на количество делений шкалы, мы получим цену деления микрометра в угловой мере. Зная эту величину, вы без труда сможете вычислить угловое расстояние между компонентами двойной звезды (умножив количество делений шкалы, помещающихся между звездами, на цену деления).
Наблюдение тесных пар
Основываясь на своем опыте, могу сказать, что разделение звезд с расстоянием, близким к пределу Дэвиса, становится почти невозможным, и тем сильнее это проявляется, чем больше разница в звездных величинах между компонентами пары. В идеале правило Дэвиса работает, если звезды имеют одинаковую яркость.Разглядывая в телескоп относительно яркую звезду при большом увеличении, можно заметить, что звезда выглядит не просто светящейся точкой, а как небольшого размера диск (диск Эри), окруженный несколькими светлыми кольцами (так называемые дифракционные кольца). Понятно, что количество и яркость таких колец непосредственно влияет на легкость, с которой вы сможете разделить тесную пару. В случае существенной разницы в блеске компонентов может получиться так, что слабая звезда попросту "растворится" в дифракционной картине главной звезды. Недаром такие известные яркие звезды, как Сириус и Ригель, имеющие слабых спутников, очень сложно поддаются разделению в небольшие телескопы.
В случае большой разницы в цвете компонентов задача разделения двойной, наоборот, несколько упрощается. Наличие цветовых аномалий в дифракционной картине становится более заметным, и глаз наблюдателя намного быстрее замечает наличие слабого спутника.
Считается, что максимально полезное увеличение, даваемое телескопом, приблизительно равно удвоенному диаметру объектива в мм, и использование большего увеличения ни к чему не приводит. В случае двойных звезд это не так. Если атмосфера в ночь наблюдения спокойна, то использование 2-х или даже 4-х кратного максимального увеличения, возможно, поможет увидеть некоторые "возмущения" в дифракционной картине, что укажет вам на присутствие источника этих "помех". Разумеется, это возможно сделать только на телескопе с хорошей оптикой.
Для определения увеличения, с которого можно начать разделять тесную пару, можно воспользоваться следующей простой формулой:
X = 240"/S"
где S - угловое расстояние между компонентами двойной в секундах дуги.
Для разделения тесных звезд можно посоветовать также использовать нехитрое приспособление, которое надевается на трубу телескопа и превращает круглую форму апертуры, скажем, в правильный шестиугольник. Подобное диафрагмирование несколько изменяет распределение световой энергии в изображении звезды: центральный диск Эри становится несколько меньше в размерах, а вместо привычных дифракционных колец наблюдаются несколько ярких пикообразных всплесков. Если вращать такую насадку, можно добиться того, что вторая звезда окажется между двумя соседними всплесками и таким образом "позволит" обнаружить свое присутствие.